EPÓNIMOS

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Jean Peltier
Información personal
Nombre en francés	Jean Charles Athanase Peltie
Nacimiento	22 de febrero de 1785 Ham (Francia)
Fallecimiento	27 de octubre de 1845 (60 años) París (Francia)
Sepultura	Cementerio del Père-Lachaise
Nacionalidad	Francesa
Información profesional
Ocupación	Físico y meteorólogo
Área	Física
Miembro de	Academia de Ciencias de Turín (desde 1839)
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Jean Charles Athanase Peltier^[1][2] (22 de febrero de 1785 – 27 de octubre de 1845), físico francés descubridor del efecto termoeléctrico que lleva su nombre. El Efecto Peltier consiste en el enfriamiento y calentamiento respectivo de los dos puntos de contacto entre dos conductores eléctricos de dos metales distintos cuando se hace pasar una corriente eléctrica entre ellos.^[3] También introdujo el concepto de inducción electrostática (1840).

Semblanza

Peltier se formó inicialmente como relojero y hasta cumplir los 30 años se dedicó al comercio de relojes, trabajando con Abraham Louis Breguet en París. A partir de esta edad, comenzó a colaborar con varios experimentadores en electrodinámica, descubriendo el fenómeno del flujo de calor asociado al paso de la corriente eléctrica en pares bimetálicos. En 1836 publicó su descubrimiento, siendo sus resultados confirmados por el físico alemán Heinrich Lenz (1804-1865). Además, Peltier investigó sobre la electricidad atmosférica y sobre meteorología. En 1840 publicó un trabajo sobre las causas y la formación de los huracanes.

Efecto Peltier

Artículo principal: Efecto Peltier

Esquema de una célula de efecto Peltier

El efecto Peltier es la aparición respectiva de calentamiento y enfriamiento en los puntos de contacto de un par de conductores distintos sometidos al paso de una corriente eléctrica (1834). Su gran descubrimiento experimental comprobar que el calentamiento o el enfriamiento de las uniones en un circuito heterogéneo de metales depende de la dirección en la que una corriente eléctrica se hace pasar alrededor del circuito. Este efecto reversible es proporcional directamente a la fuerza de la corriente. El paso de una corriente de una fuente externa produce en las uniones del circuito una distribución de la temperatura tendente al debilitamiento de la corriente por la superposición de un efecto termo-eléctrico que se opone al paso de la corriente.^[4] Las bombas termoeléctricas explotan este fenómeno, utilizándose en algunos módulos refrigeradores.

El efecto Peltier se puede considerar como el recíproco del efecto Seebeck: en un circuito termoeléctrico cerrado sometido a un gradiente de temperatura se producirá una corriente eléctrica (por el efecto Seebeck), lo que a su vez provocará la transferencia de energía entre el contacto caliente y el frío (por el efecto Peltier).

La verdadera importancia del "efecto Peltier" en la explicación de las corrientes termoeléctricas fue claramente señalada por James Prescott Joule por y William Thomson,^[5] que ampliaron el alcance de sus consecuencias a lo que sucede en porciones contiguas del mismo material sometidas a temperaturas distintas. Poco después de publicarse el descubrimiento de Peltier, Lenz lo utilizó para congelar pequeñas cantidades de agua mediante el frío generado utilizando un par antimonio-bismuto.

EPÓNIMO :

Para las aplicaciones del efecto termoeléctrico, véase termoelectricidad.

El efecto termoeléctrico es la conversión de la diferencia de temperatura a voltaje eléctrico y viceversa. Un dispositivo termoeléctrico crea un voltaje cuando hay una diferencia de temperatura a cada lado. Por el contrario cuando se le aplica un voltaje, crea una diferencia de temperatura (conocido como efecto Peltier). A nivel atómico, cuando se aplica una diferencia de temperatura en un material, los portadores de carga (electrones o huecos) tienden a moverse desde la zona más caliente hacia la más fría. Esto ocurre de manera similar a como un gas se expande cuando se calienta. Como resultado, se genera una corriente eléctrica debido a este movimiento inducido por la temperatura.

Este efecto se puede usar para generar electricidad, medir temperatura, enfriar objetos, o calentarlos o cocinarlos. Dado que la dirección de calentamiento o enfriamiento es determinada por el signo del voltaje aplicado, los dispositivos termoeléctricos pueden ser controladores de temperatura muy convenientes.

Tipos de efectos termoeléctricos

Tradicionalmente, el término efecto termoeléctrico o termoelectricidad abarca tres efectos identificados separadamente: el efecto Seebeck, el efecto Peltier, y el efecto Thomson. En muchos libros de texto, el efecto termoeléctrico puede llamarse efecto Peltier-Seebeck. Esta separación proviene de descubrimientos independientes del físico francés Jean Peltier y del físico estonio-alemán Thomas Johann Seebeck. El efecto Joule, el calor generado cuando se aplica un voltaje a través de un material resistivo, es fenómeno relacionado, aunque no se denomine generalmente un efecto termoeléctrico (y se considera usualmente como un mecanismo de pérdida debido a la no idealidad de los dispositivos termoeléctricos). Los efectos Peltier-Seebeck y Thomson pueden, en principio, ser termodinámicamente reversibles, mientras que el calentamiento Joule no lo es.

Fenómeno termoeléctrico: el efecto de una transformación directa del voltaje eléctrico que ocurre entre dos puntos del sistema corporal en la diferencia de temperatura entre estos puntos, o viceversa: la diferencia de temperatura en voltaje eléctrico. Este fenómeno se utiliza para

• calefacción,
• enfriamiento,
• medición de temperatura.

Dado que el voltaje eléctrico es fácil de controlar y se puede registrar con precisión, los dispositivos que utilizan el efecto termoeléctrico permiten un control de temperatura muy preciso y la automatización de los procesos de refrigeración y calefacción.

Dependiendo de la dirección de transformación, los fenómenos termoeléctricos se dividen en:

• Efecto Seebeck: la formación de una fuerza termoeléctrica en un circuito cerrado que consta de dos metales diferentes, siempre que los puntos de contacto de estos metales estén a diferentes temperaturas,
• Efecto Peltier: cuando la corriente eléctrica fluye a través de la unión de dos metales diferentes, la unión se calienta o se enfría, dependiendo de la dirección del flujo.
• Fenómeno de Thomson: calentamiento o enfriamiento debido al flujo de corriente que también ocurre en un conductor homogéneo, cuyos extremos están a diferentes temperaturas.

Efecto Seebeck

Circuito que muestra el efecto Seebeck

El efecto Seebeck es la conversión de diferencias de temperatura directamente a electricidad.

Seebeck descubrió que la aguja de una brújula se desviaba cuando se formaba un circuito cerrado de dos metales unidos en dos lugares con una diferencia de temperatura entre las uniones. Esto se debe a que los electrones se ven excitados a niveles energéticos de manera diferente dependiendo del material, provocando una diferencia de potencial en la unión de estos y, consecuentemente, creando una corriente de circuito, que produce un campo magnético. Seebeck, aun así, en ese momento no reconoció allí una corriente eléctrica implicada, así que llamó al fenómeno el efecto termomagnético, pensando que los dos metales quedaban magnéticamente polarizados por el gradiente de temperatura. El físico Danés Hans Christian Ørsted jugó un papel vital en la explicación y concepción del término “termoelectricidad”.

El efecto es que un voltaje, la FEM termoeléctrica, se crea en presencia de una diferencia de temperatura entre dos metales o semiconductores diferentes. Esto ocasiona una corriente continua en los conductores si ellos forman un circuito completo. El voltaje creado es del orden de varios microvoltios por kelvin de diferencia. Una de esas combinaciones, cobre-constantán, tiene un coeficiente Seebeck de 41 microvoltios por kelvin a temperatura ambiente.

En el circuito:

(que puede estar en varias configuraciones diferentes y regirse por la misma ecuación), el voltaje obtenido puede ser derivado de:

${\displaystyle V={\int }_{T_1}^{T_2}\left(S_{\mathrm{B}}(T)-S_{\mathrm{A}}(T)\right)dT}$

S_A y S_B son los coeficientes Seebeck de los metales A y B en función de la temperatura, y T₁ y T₂ son las temperaturas de las dos uniones. Los coeficientes Seebeck no son lineales en función de la temperatura, y dependen de la temperatura absoluta, material y estructura molecular de los conductores. Si los coeficientes Seebeck son efectivamente constantes para el rango de temperatura medido, la fórmula anterior puede aproximarse como:

${\displaystyle V=(S_{\mathrm{B}}-S_{\mathrm{A}})\cdot (T_2-T_1)}$

El efecto Seebeck se usa comúnmente en dispositivos llamados termopar (porque está hecho de un acople o unión de materiales, generalmente metales) para medir una diferencia de temperatura directamente o para medir una temperatura absoluta colocando un extremo a una temperatura conocida. Una sonda metálica mantenida a una temperatura constante en contacto con un segundo metal de composición desconocida puede clasificarse por este efecto TE. Instrumentos de control de calidad industriales usan este efecto Seebeck para identificar aleaciones metálicas. Esto se conoce como clasificación Termoeléctrica de aleación.

Varios termopares cuando se conectan en serie son llamados termopila, la cual se construye a veces para aumentar el voltaje de salida ya que el voltaje inducido sobre cada acople es bajo.

Este es también el principio de trabajo detrás de los diodos térmicos y generadores termoeléctricos (tales como los generadores termoeléctricos de radioisótopos o GTR) los cuales se usan para crear potencia a partir de la diferencia de calor.

El efecto Seebeck se debe a dos efectos difusión de portador de carga y arrastre de fonones (descritos abajo). Si ambas conexiones se mantienen a la misma temperatura, pero una conexión se abre y cierra periódicamente, se mide un voltaje AC, el cual es también dependiente de la temperatura. Esta aplicación de la sonda Kelvin a veces se usa para demostrar que la física subyacente solo necesita una unión. Y este efecto se ve aún si los alambres solo se acercan, pero no se tocan, así no se necesita difusión.

Coeficiente de Seebeck

El Coeficiente de Seebeck de un material mide la magnitud de un voltaje termoeléctrico inducido en respuesta a una diferencia de temperatura a través de ese material, el coeficiente de Seebeck tiene unidades de (V/K), aunque en la práctica es más común usar microvoltios por kelvin. Los valores en los cientos de ${\displaystyle \mu }$V/K, negativos o positivos, son típicos de buenos materiales termoeléctricos. El término termopotencia es un nombre errado ya que mide el voltaje o campo eléctrico inducido en respuesta a la diferencia de temperatura, no a la potencia eléctrica. Una diferencia de temperatura aplicada causa portadores cargados en el material, si hay electrones o huecos, para difundirse desde el lado caliente al lado frío, similar al gas clásico que se expande cuando se calienta. Portadores móviles cargados migran al lado frío dejando atrás su núcleo inmóvil opuestamente cargado al lado caliente dando origen así al voltaje termoeléctrico (termoeléctrico se refiere al hecho que el voltaje es creado por una diferencia de temperatura). Puesto que una separación de carga también crea un potencial eléctrico, la acumulación de portadores cargados en el lado frío finalmente cesa en algún valor máximo ya que existe una cantidad de portadores cargados derivados movidos al lado caliente como resultado del campo eléctrico en equilibrio. Solo un incremento en la diferencia de temperatura puede reanudar una acumulación de más portadores de carga en el lado frío y así conllevar a un incremento en el voltaje termoeléctrico. Casualmente el coeficiente de Seebeck también mide la entropía por portador de carga en el material. Para ser más específicos, la capacidad térmica electrónica molar parcial se dice que es igual a la potencia termoeléctrica absoluta multiplicada por el negativo de la constante de Faraday.

El coeficiente de Seebeck de un material representada por ${\displaystyle S}$ (o a veces por ${\displaystyle \alpha }$), depende de la temperatura y estructura cristalina del material. Típicamente los metales tienen coeficientes de Seebeck bajos porque la mayoría tiene bandas medio llenas. Ambos electrones (cargas negativas) y huecos (cargas positivas) contribuyen al voltaje termoeléctrico inducido así se cancelan cada uno con la contribución al voltaje de otro y hacerlo pequeño. En cambio, los semiconductores pueden estar dopados con una cantidad en exceso de electrones o huecos y así se puede tener grandes valores positivos o negativos del coeficiente de Seebeck según la carga de los portadores en exceso. El signo del coeficiente de Seebeck puede definir que portadores cargados domina el transporte eléctrico en ambos metales y semiconductores.

Si la diferencia de temperatura ${\displaystyle \mathrm{\Delta }T}$ entre los dos extremos de un material es pequeña, entonces el coeficiente de Seebeck de un material se define (aproximadamente) como:

${\displaystyle S=\frac{\mathrm{\Delta }V}{\mathrm{\Delta }T}}$

y un voltaje termoeléctrico ${\displaystyle \mathrm{\Delta }V}$ se ve en los terminales. Así se puede escribir una relación del campo eléctrico ${\displaystyle E}$ y el gradiente de temperatura ${\displaystyle \mathrm{\nabla }T}$, por la aproximación de la ecuación:

${\displaystyle S=\frac{E}{\mathrm{\nabla }T}}$

En la práctica raramente se mide el coeficiente de Seebeck absoluto del material de interés. Debido a que los electrodos conectados al multímetro se pueden colocar en el material para de medir el voltaje termoeléctrico. El gradiente de temperatura también induce un voltaje termoeléctrico a través de una de las puntas de los electrodos. Por lo tanto el coeficiente de Seebeck medido incluye una contribución del coeficiente de Seebeck del material de interés y del material de los electrodos de medida. El coeficiente de Seebeck medido es entonces una contribución de ambos y puede ser escrita como:

${\displaystyle S_{AB}=S_B-S_A=\frac{\mathrm{\Delta }{V}_B}{\mathrm{\Delta }T}-\frac{\mathrm{\Delta }{V}_A}{\mathrm{\Delta }T}}$

Los superconductores tienen un coeficiente de Seebeck igual a cero pues los portadores cargados no producen entropía. Esto permite una medición directa del coeficiente de Seebeck absoluto del material de interés, ya que este es también el coeficiente de Seebeck de todo el termopar. Además, una medida del coeficiente Thomson, ${\displaystyle \mu }$, de un material se puede relacionar con su coeficiente de Seebeck a través de:

${\displaystyle S=\int \frac{\mu }{T}dT}$

El coeficiente de Seebeck es un parámetro importante del material que determina la eficiencia de la termoelectricidad de un material. Un mayor voltaje termoeléctrico inducido para un gradiente de temperatura dado conllevará a una mayor eficiencia. Lo ideal es desear valores de coeficientes de Seebeck muy grandes ya que solo se necesita una cantidad pequeña de calor para crear un voltaje grande. Este voltaje se puede usar para producir potencia.

Difusión de portadores de carga

Los portadores de carga en los materiales (electrones en metales, electrones y huecos en los semiconductores, iones en los conductores iónicos) se difundirán cuando un extremo de un conductor está a una temperatura diferente del otro. Portadores calientes se difundirán desde el extremo caliente al extremo frío, pues hay menor densidad de portadores calientes en el extremo frío del conductor. Portadores fríos se difundirán desde el extremo frío al extremo caliente por la misma razón.

Si el conductor dejara alcanzar el equilibrio termodinámico, este proceso resultaría en la distribución uniforme de calor a través del conductor (ver transferencia de calor). El movimiento de calor (en la forma de portadores cargados) de un extremo al otro se llama corriente de calor. Así como portadores de carga moviéndose, es también una corriente eléctrica.

En un sistema donde ambos extremos se mantienen a diferencia constante de temperatura (una corriente constante de calor de un extremo a otro), es una difusión constante de portadores. Si la razón de difusión de portadores calientes y fríos en direcciones opuestas es igual, allí no sería un cambio neto en la carga. Pero, la difusión de carga se dispersa con impurezas, imperfecciones, y vibraciones de la red cristalina (fonones). Si la dispersión depende de la energía, los portadores calientes y fríos se difundirán a razones diferentes. Esto crea una densidad mayor de portadores a un extremo del material, y la distancia entre las cargas positivas y negativas produce una diferencia de potencial; un voltaje electrostático.

Este campo eléctrico, sin embargo, se opone a la dispersión desigual de portadores, y se alcanza un equilibrio donde el número neto de portadores difundidos es cancelado por el número neto de portadores moviéndose en dirección opuesta desde el campo electrostático. Esto indica que el coeficiente de Seebeck de un material depende grandemente de las impurezas, imperfecciones, y cambios estructurales (el cual frecuentemente varía entre ellos mismos con la temperatura y el campo eléctrico), y el valor del coeficiente de Seebeck de un material es la colección de muchos efectos diferentes.

Al principio los termopares eran metálicos, pero más recientemente dispositivos termoeléctricos se desarrollan de elementos semiconductores alternados tipo-p y tipo-n conectados por interconectores metálicos como se dibuja en la figura de abajo. Las uniones de los semiconductores son comunes especialmente en dispositivos de generación de potencia, mientras que las uniones metálicas son más comunes en medidas de temperatura. La carga fluye a través del elemento tipo-n, cruza una interconexión metálica, y pasa al elemento tipo-p. Si se suministra una fuente de potencia, el dispositivo termoeléctrico puede actuar como un enfriador, como en la figura izquierda de abajo. Esto es el efecto Peltier, descrito en la próxima sección. Los electrones en el elemento tipo-n se moverán a la dirección opuesta de la corriente y los huecos en el elemento tipo-p se moverán en la dirección de la corriente, ambos removiendo calor de un lado del dispositivo. Si se suministra una fuente de calor, el dispositivo termoeléctrico puede funcionar como un generador de potencia, como en la figura derecha de abajo. La fuente de calor conducirá electrones en el elemento tipo-n hacia la región más fría, así se crea una corriente a través del circuito. Los huecos en el elemento tipo-p fluirán entonces en la dirección de la corriente. La corriente se puede usar para impulsar una carga, así se convierte la energía térmica en energía eléctrica.

Arrastre de fonones

Los fonones no están siempre en equilibrio térmico local; se mueven contra el gradiente térmico. Pierden momento por la interacción con electrones (u otros portadores) e imperfecciones en el cristal. Si la interacción fonón-electrón predomina, los fonones tenderán a empujar los electrones a uno de los extremos del material, perdiendo momento en el proceso. Esto aporta al campo eléctrico ya presente. Este aporte es el más importante en la región de temperatura donde predomina la dispersión fonón-electrón. Esto pasa por:

${\displaystyle T\approx \frac{1}{5}{\theta }_{\mathrm{D}}}$

donde: ${\displaystyle \theta }$_D es la temperatura de Debye. A menores temperaturas hay menos fonones disponibles para arrastrar, y a mayores temperaturas tienden a perder momento en dispersiones fonón-fonón en vez de dispersiones fonón-electrón. Esta región del coeficiente de Seebeck contra la función de temperatura es altamente variable bajo un campo magnético.

William Penn
William Penn
Información personal
Nacimiento	14 de octubre de 1644 Londres, Inglaterra
Fallecimiento	30 de julio de 1718 Berkshire, Inglaterra
Causa de muerte	Accidente cerebrovascular
Sepultura	Jordans Friends Burial Ground
Religión	Sociedad Religiosa de los Amigos
Familia
Padres	William Penn Margaret Jasper
Cónyuge	Gulielma Maria Springett, Hannah Margaret Callowhill
Hijos	William Penn, Jr., John Penn ("the American"), Thomas Penn, Richard Penn, Sr., Letitia Penn, Margaret Penn, Dennis Penn, Hannah Penn
Educación
Educado en	Chigwell School Christ Church College (1660-1661)
Información profesional
Ocupación	Filósofo, emprendedor, teólogo, político, escritor, Colonial proprietor y abogado
Miembro de	Real Sociedad de Londres (desde 1681)
Distinciones	Miembro de la Royal Society (1681) Ciudadano honorario de los Estados Unidos (1984)
Firma
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Para otros personajes históricos del mismo nombre, véase William Penn (desambiguación).

William Penn (14 de octubre de 1644-30 de julio de 1718) fue cuáquero prominente, filósofo inglés y empresario de bienes raíces. Penn fundó la Provincia de Pensilvania, una colonia británica norteamericana y futura Mancomunidad de Pensilvania. Allí inició un proyecto social conocido como el "Santo Experimento", en el que se promovieron las igualdades sociales, los derechos individuales y el pacifismo. La colonia posteriormente se convirtió en los estados de Pensilvania y Delaware; y sus principios democráticos sirvieron como una fuente importante en la inspiración de la constitución estadounidense y la tradición norteamericana.

Siendo un hombre de profundas convicciones religiosas, Penn exhortó a los creyentes a regresar a los principios del cristianismo primitivo. Debido a su fe, fue encarcelado varias veces en la torre de Londres donde escribió su obra No Cross, No Crown (Sin cruz no hay corona), que fue publicada en 1669 y ha llegado a ser considerada un clásico del cristianismo.^[1]

Biografía

Inicios

Hijo de un almirante británico, Penn nació en una familia anglicana muy influyente. A una edad temprana, Penn enfermó de viruela y perdió todo su cabello por lo que tuvo que usar una peluca los siguientes años.

Más tarde, ingresó a las escuelas de Christ Church, Oxford. Su padre estuvo al servicio de la Corona y había sido reconocido en su puesto, pero bajo el mandato de Oliver Cromwell la familia fue exiliada a Irlanda luego de una misión fallida en el Caribe. A sus quince años, Penn conoció al misionero cuáquero Thomas Loe, y fue invitado a una reunión de la Sociedad Religiosa de los Amigos, donde tuvo una experiencia religiosa.

Luego de la muerte de Cromwell, el padre de Penn se alineó con los realistas y participó en traer de regreso al rey bien posicionado en Inglaterra y nombrado Caballero más tarde.

En 1660, William ingresó a la Universidad de Oxford como un becario. Fue en esta etapa cuando comenzó a definir más su filosofía de vida, a disgusto con el creciente racionalismo y con el estilo de vida marcial de su padre, se fue haciendo más simpatizante del cuaquerismo y la teología de John Owen. Más tarde, sin embargo, la nueva administración de la universidad impuso que los estudiantes atendieran forzosamente los servicios anglicanos, y Penn, al rehusarse, fue expulsado.

A sus dieciocho años, el padre de Penn envía a su hijo a París, donde el joven se siente a disgusto con la opulencia francesa y el ritualismo católico del país. No obstante, allí mismo conoce al teólogo hugonote Moise Amyraut, con quien estudia un año.

Tras dos años en Francia, Penn regresó a Inglaterra, donde su padre esperaba que se convirtiera en un aristocrático hombre de leyes. En breve, sin embargo, estalla la guerra con Holanda y el inglés sigue a su padre a la Marina, donde trabaja como emisario de su padre y teme verlo morir. Más tarde, Inglaterra gana la guerra, pero en 1665 se desata una epidemia en Londres, en 1666 ocurre el Gran Incendio de Londres, y mientras se agrava la gota de su padre, el joven Penn es enviado a Irlanda como militar.

Poco después, el rey Carlos impuso leyes que prohibían cualquier otra religión que no fuera la anglicana, y William mismo presencia el arresto de varios cuáqueros, un grupo religioso que fue particularmente perseguido y criminalizado, siendo castigados sus seguidores con penas de prisión o deportación.

EPÓNIMO :

Pensilvania Commonwealth of Pennsylvania
Estado federado
Bandera Escudo
Otros nombres: En inglés: "The Keystone State" (En español: "El Estado de la Piedra Angular")
Lema: En inglés: Virtue, liberty, and independence (En español: Virtud, libertad e independencia)
Himno: Pennsylvania ¿Problemas al reproducir este archivo?
mapa de los Estados Unidos con Pensilvania resaltada.
Coordenadas	41°00′N 77°30′O
Capital	Harrisburg
• Población	48 952
Ciudad más poblada	Filadelfia
Idioma oficial	Inglés
Entidad	Estado federado
• País	Estados Unidos
Gobernador Vicegobernador Senadores	Josh Shapiro (D) Austin Davis (D) John Fetterman (D) David McCormick (R)
Subdivisiones	67 condados
Fundación Admisión	12 de diciembre de 1787 2.º estado
Superficie	Puesto 33.º de 50
• Total	119 282 km²
• Agua	3209 (2.7%) km²
Altitud
• Media	335 m s. n. m.
• Máxima	979[1] m s. n. m.
• Mínima	0 m s. n. m.
Población (2020)	Puesto 5.º de 50
• Total	13 002 700[2] hab.
• Densidad	109,08 hab./km²
Gentilicio	pensilvano, pensilvana[3][4]
Nominal (PPA)	Puesto 6.º de 50
• Total (2024)	USD 1,024,206 millones[5]
• PIB per cápita	USD 78,544
IDH (2023)	0.928 (25.º de 50) – Muy Alto
Huso horario	Horario del este de Norteamérica, UTC-05:00 y America/New_York
Código ZIP	PA
ISO 3166-2	US-PA
Sitio web oficial
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Pensilvania^[6] (en inglés: Pennsylvania), oficialmente Mancomunidad de Pensilvania (Commonwealth of Pennsylvania), es uno de los cincuenta estados que, junto con Washington D. C., forman los Estados Unidos de América. Su capital es Harrisburg y su ciudad más poblada Filadelfia, famosa por ser el lugar donde se elaboró la Declaración de Independencia y la Constitución.

Está ubicado en la región Noreste del país, división Atlántico Medio, limitando al norte con Nueva York, al noreste y este con el río Delaware que lo separa de Nueva York y Nueva Jersey respectivamente, al sur con Maryland, al suroeste con Virginia Occidental, al oeste con Ohio y al noroeste con el lago Erie. Con 12 802 503 habitantes en 2015 es el quinto estado más poblado —por detrás de California, Texas, Florida y Nueva York— y con 107,33 hab./km², el noveno más densamente poblado, por detrás de Nueva Jersey, Rhode Island, Connecticut, Massachusetts, Maryland, Delaware, Nueva York y Florida. Fue el segundo estado en ser admitido en la Unión, el 12 de diciembre de 1787.

Las dos ciudades más importantes del estado son Filadelfia, lugar de eventos importantes durante la Revolución y una zona metropolitana próspera en la época moderna, y Pittsburgh, un puerto interior ubicado en las orillas de tres ríos. Pensilvania es uno de los estados históricos de la nación.

Las montañas de Pocono y el río Delaware proporcionan actividades recreativas populares. La región de los llamados 'neerlandeses de Pensilvania', en el centro-sur del estado, es otro lugar favorito de los turistas. En realidad, no son neerlandeses, sino de origen alemán. Formados por varios grupos, incluso religiosos como los amish y los menonitas, se los conoce como «la gente llana», que viven sin la tecnología ni las comodidades modernas. Se les llama neerlandeses por la confusión entre la palabra alemana Deutsch, que significa 'alemán', con la palabra inglesa Dutch, que significa 'neerlandés'.

Los buques USS Pennsylvania^[7] fueron nombrados en honor a este estado. Ha dado su nombre al período Pensilvánico en geología. Se le conoce también como «the Keystone State» («el estado piedra angular»).

Etimología

Aunque los suecos y los neerlandeses fueron los primeros colonos europeos, el 28 de febrero de 1681 el rey Carlos II de Inglaterra le cedió un terreno^[8] al cuáquero inglés William Penn para el pago de una deuda de 16 000 libras esterlinas^[9] (equivalentes a aproximadamente 1 960 000 en 2013, con el ajuste de la inflación)^[10] que se le debían al padre de William Penn, el almirante William Penn. Fue esta una de las concesiones de tierra más grandes que se han hecho a un individuo en la historia.^[11] Fue llamada Pennsylvania (por el apellido Penn; y sylvania se deriva del latín medieval silva, 'selva, bosque', debido a la frondosidad de sus bosques). A William Penn, quien deseaba que se llamara New Wales o Sylvania, le preocupaba que la gente pensara que él mismo había bautizado el lugar en su honor, pero el rey le pidió llamarlo Pensilvania en honor a su padre, Sir William Penn. Penn estableció un gobierno con dos innovaciones que siguieron reproduciéndose en el Nuevo Mundo: la comisión del condado y la libertad de creencia religiosa.^[11] Según algunas otras versiones, el nombre de la región proviene de una palabra de origen galés, Pen, que significa "cabeza".^[